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Detectores. La distancia de coherencia espacial en una atmósfera turbulenta se aproxima mediante dónde está la longitud del camino y es la longitud de onda [4]. detector. La distancia de coherencia espacial en una atmósfera turbulenta se modela aproximadamente como..., donde () es la longitud del camino y () es la longitud de onda. Esto normalmente produce distancias de correlación en el rango de 5 a 50 cm. Esto generalmente produce distancias de correlación de 5 a 50 metros. Por lo tanto, para detectores pequeños espaciados aproximadamente 1 metro, podemos modelar que el campo recibido en cualquier apertura del detector es espacialmente constante (aunque aleatorio), la ruta gana desde cualquier fuente. a cada detector son independientes. Por lo tanto, para detectores pequeños separados por 1 m, podemos modelar el campo receptor como espacialmente invariante (aunque aleatorio) en cualquier apertura del detector, mientras que al mismo tiempo la ganancia de trayectoria desde cualquier fuente a diferentes detectores es invariantemente relevante. Finalmente, asumimos que el proceso de desvanecimiento del canal es plano en toda la banda de frecuencia óptica y lento con respecto a la duración del símbolo. Finalmente, asumimos que el proceso de desvanecimiento del canal es plano en toda la banda de frecuencia óptica y está relacionado con una duración lenta del símbolo. Esto último se evidencia por las altas velocidades de transmisión de señales esperadas en los sistemas FSO y la dinámica relativamente lenta de la turbulencia del canal, mientras que el desvanecimiento plano resulta del gran ancho de banda de coherencia en relación con el ancho de línea del láser y la velocidad de modulación. Esto último se considera razonable debido a las altas velocidades de señal y la dinámica de interferencia de canal relativamente lenta prevista en los sistemas de comunicación óptica en el espacio libre (FSO), mientras que el desvanecimiento plano resulta del ancho de banda de coherencia relativamente grande en relación con el ancho de línea del láser y la velocidad de modulación.
C. Detección Óptica
C. Detección de Luz
El análisis del fotodetector se basa en el tratamiento semiclásico de la fotodetección, donde el campo incidente se trata como un onda, cuya generación de ondas modula el punto de Poisson
Procesos optoelectrónicos que contribuyen a la corriente del detector en la salida. El análisis de los fotodetectores se basa en el tratamiento semiclásico de los fotodetectores, en el que el campo incidente se considera una fluctuación, lo que provoca un proceso de punto de Poisson modulado para los fotoelectrones, y son estos fotoelectrones los que emparejan el detector en la salida. . La velocidad del proceso de Poisson es proporcional a la potencia total incidente en el fotodetector. La velocidad del proceso de Poisson es proporcional a la potencia total incidente en el fotodetector. La teoría relevante se resume aquí, y se pueden encontrar más detalles en [25] y [26]. Los principios relevantes se resumen a continuación. Para más detalles, ver las referencias 25 y 26. Ignoramos el ruido térmico adicional de la electrónica del receptor, que es una situación ideal pero que se puede lograr utilizando un fotodiodo de avalancha (APD) [27]. Ignoramos el ruido térmico adicional de la electrónica del receptor, lo cual es una situación ideal pero se puede lograr con un fotodiodo de avalancha (APD). Cualquier corriente oscura en el detector puede combatirse inyectando niveles equivalentes de radiación de fondo. Suponemos que cualquier corriente oscura en el detector se maneja inyectando un nivel equivalente de radiación de fondo. La generalización de nuestro método de transmisión al caso de recepción limitada por ruido térmico se encuentra en [28]. En la Ref. 28 se puede ver un informe de la extensión de nuestro método de transmisión al caso de recepción limitada por ruido térmico.
Cada fotodetector forma la integral de su fotodetección
La corriente en cada ranura, o equivalentemente los fotoelectrones. Cada fotodetector desarrolla una integral de su corriente de fotodetección, o un número equivalente de fotoelectrones, sobre cada ranura. Función de masa de probabilidad de los números
Los recuentos en el intervalo "encendido" se relacionan con la intensidad de la luz de la siguiente manera
Distribución de Poisson [25] Función de masa de probabilidad de los recuentos de fotoelectrones en el intervalo "encendido" Relacionado con la intensidad de la luz según la distribución de Poisson. 25